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 狹義相對論簡說                                           

時間 2011年09月26日 Mon. PM 07:51:57

   
 

	
http://www.phy.ncu.edu.tw/dcc/History/SpRelat.htm


狹義相對論簡說                                           
DCC(1999/1/20,2002/5/5rev.)



──如何從牛頓時空轉變為相對論之時空,如何從牛頓力學轉變為相對論力學



──如何以數學符號表達物理觀念,協助推理的一個(理論物理)例子


 


物理中原理、定律皆是推論的起點。基於觀測者為定律,較具體;

原理則是思考的結果,比較抽象而廣泛。在近代物理中,這種稱謂不如古典物理中嚴格。

常用到兩個「原理」(有時並不明說):




(a)
     

對稱性原理
(Principle

of Symmetry):大自然應是可以理解的。──在同樣的條件下,不同的觀測,應有同樣的結果。如有不同,必有理由。換言之,「無風不起浪」。例如:一點電荷之等位面必為球面──如非球面,電荷必非只有一點。


(b)
     

相應原理
(Correspondence

Principle):牛頓力學在日常生活中,應用極廣,故任何新理論必須在一定條件下,與其相應。例如:相對論在低速之條件下,應與其相應。


 



【1】   
狹義相對性原理(The
Principle of Special Relativity)




牛頓運動第一定律是質量觀念的來源,但「靜者恆靜,動者恆動」是什麼意思?



設想在一個「空的」宇宙內,其中有一些不受力的質點。若有三個(或更多)不共線之質點之間距不變,則可以用之定義一個座標系(x,y,z),加上其時間(t),稱為慣性參考架構(Inertial
Frame of Reference)。以此參考架構來觀測其他不受力的質點,我們才能說「靜者恆靜,動者恆動」。



但顯然這樣的慣性參考架構不止一個,相互之間皆為等速直線運動。我們沒有理由(對稱性原理)說任何一個是特別的或「真靜止」的慣性參考架構。故:


狹義相對性原理:對觀測而言,所有的慣性參考架構皆為同等的。



(廣義相對論考慮萬有引力,故不能有不受力的質點,時空因而彎曲。──宇宙不是「空的」。)


 



【2】   
光速恆定原理(The
Principle of Constancy of the Speed of Light):



在這個空的宇宙內,除了這些不受力的質點外,我們也考慮有光(電磁波)。根據馬克斯威方程式,電磁波之運行不須要介質,而真空中,所有光之進行,無論其波長、方向、偏極皆有同一之速率。故在不同之慣性參考架構中觀測,光之進行,沒有理由有不同之速率。反之,如光速非恆定,則可以利用光速在不同慣性參考架構之不同,找到特定的「真靜止」慣性參考架構(如「以太」說),違反狹義相對性原理。


光速恆定原理:所有慣性參考架構中之光速皆為c=299792458m/sec@3´108m/sec


(這是狹義相對論「反牛頓」的根源。Michalson-Morley實驗是否定以太說的觀測証據。但愛因斯坦認為這是「應然」的,不須實驗。)


 



【3】   
伽里略轉換式(Galilean
Transformation)



如果有兩個不同的慣性參考架構,



S(x,y,z,t), S’(x’,y’,z’,t’)                                                                              
(1)



S中觀測到一件事件(event)E,
發生在E(x,y,z,t);而在S’中,發生在E(x’,y’,z’,t’)
x,y,z,tx’,y’,z’,t’之關係式稱為轉換式


如果時間是絕對的,而長度也是絕對的(牛頓世界),則


t’=t                         
逆轉換        
t=t’



x’=x-ut                                         
x=x’+ut’




y’=y                                             y=y’



z’=z.                                            
z=z’                                                        (2)


此為伽里略轉換式。其中我們為簡化公式,設



(i)

 時間空間之「原事件」O(0,0,0,0)合一,空間座標軸方向平行。


(ii) S’S之正x方向運行。SS’之負x方向運行,速率為u


伽里略轉換式符合相對性原理



[圖]
 



(形式上,除u之正負改變外,逆轉換與正轉換同形)。但不符合光速恆定原理。我們可以考慮一個等速運動,起自原點O(0,0,0,0),到達事件E(x,y,z,t),
則將(2)式之第一行,除其他各行,可得速度之轉換式(vxºx/t,
etc.)



vx’=vx-u,           
vy’=vy,               vz’=vz.



\v’2=(
vx2+ vy2 +vz2)=
( vx2+ vy2 +vz2)-2

vxu+u2=v2-2 vxu+u2.                                       
(3)



除非-2

vxu+u2 =0, vv’不能同時為c。但要符合光速恆定原理(所有慣性參考架構)u之值必須可以任選,不可被一條件決定,故伽里略轉換式不符合光速恆定原理。

 



【4】   
洛仁子轉換式(Lorentz
Transformation)



符合以上兩原理的轉換式為洛仁子轉換式(仍用上述(i)(ii)之簡化設定)



u/c,

1/(1-b2)1/2


ct’=
g 
[(ct) -

bx]                              
逆轉換(由計算而得)       
ct = g 
[(ct’) +
bx’]



x’ =

g[-b(ct)+
x]                                                                          x =
g 
[
b(ct’)+
x’]



y’=

y                                                                               
           y = y’



z’=

z.                                                                               
           z = z’                      (4)


1/(1-b2)1/2>1稱為洛仁子乘數(Lorentz
factor), 它與b2º(u/c)2<1的關係,可略示如下:


If
b2<<1,
then,
g
» 

1+ b2/2+…


If

b2=(3/5)2,
then, g 
= 5/4,               If

b2®1,
then g®¥


洛仁子轉換式之推導(此為n種方法中之一種)



這導來法中有一些物理推理(想像的實驗),及簡單的代數。


a.
      

首先,我們講一下「線性式」與「線性轉換式」。以二度空間為例:在直角座標(x,y)中一條直線之方程式是:ax+by+k=0,
其中a,b,k為常數。故多元一次式(如二元之ax+by+k)稱為「線性式」。


座標系(x,y)(x’,y’)間,可有「線性轉換式」如:x=3x’+2y’,
y=x’-4y’。請注意,若x,y為直角座標,x’,y’不一定是直角座標。單位長度也未必一樣。但是,任一x,y中之線性式,在x’,y’中仍為線性式(可試將上式轉換)。且顯而易見,如轉換式非線性,則某些線性式不能在轉換後保有線性。故:惟有「線性轉換式」可維持(preserve)所有的線性式。


b.      

但不受力之質點,其運動方程式(如:x=3t+5,
y=2t-3)與其路徑(如2x-3y=19)皆為線性式。而在S中之一不受力之質點,在S’中仍是不受力之質點。故其間之轉換式,必須能維持所有的線性式。亦即必是一線性轉換式。




c.

       (i)(ii)之簡化設定下,考慮S’中的一個與相對速度u(x’方向)
垂直之面。在S中觀之,其上的每個點皆以速度ux方向進行,且每個點對S而言,俱為相同,故沒有理由它們有任一點與眾不同(突出或落後),故此面仍與x軸垂直(對稱性原理)。再考慮y’(或任意與其平行的直線)上一根棍子上兩個點,其一為零點(y’=0=y)。由以上考慮,此棍不應傾斜。故在S中仍僅有y.方向之間距。若在S中測其間距,亦應與S’中相同,否則會違反相對性原理(y’=2y,y=2y’不能並存)。故y’=y。同理,z’=z


d.      

故伽里略轉換式中之後二行無須改變。祗須考慮前二行。也就是說,只要考慮xx’軸上,(t,x)(t’,x’)的關係。而任意與其平行的直線亦應有相同關係(對稱性原理),故此關係中應無y,z


e.

       想像在xx’軸上,各有許多顯示器(顯示自己的時間及座標)兼記錄器(記錄對方的時間及座標),這樣(t,x)(t’,x’)的關係就可以決定。但這轉換式必為線性,故可得(a,b,d,e為待定)


ct’= a(ct) - bx

                             (c為光速)



 

 



[圖]
 





Galilean Transformation Equations for Velocity - YouTube
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   愛因斯坦的靈感:相對論小史

   量子物理與相對論同為近代物理兩大支柱,不過前者為集體創作,後者卻幾
   乎是愛因斯坦一人的心血。單憑這一點,若要票選本世紀最具代表性的物理
   大師,愛因斯坦就當之無愧。

   弔詭的是,雖然愛氏是個家喻戶曉的傳奇人物,人人知道他可以和相對論劃
   上等號,對於相對論稍有認識的人卻少得可憐。甚至大多數人都不知道相對
   論其實有兩種:「狹義相對論」(俗稱特殊相對論)與「廣義相對論」(俗
   稱一般相對論)。這並非由於相對論的物理意義或數學結構過分深奧,而是
   因為愛氏的光環過分刺眼,令大多數人只敢在遠處膜拜,而不敢貼近一探究
   竟。

   其實對一般人而言,要一窺相對論的堂奧並沒有想像中困難,只要把愛氏從
   神壇上請下來現身說法,就不難從他當年的靈感中領悟一二。

   ☆ 狹義相對論的靈感:苦思十載一朝頓悟

   自一八九五年起,十六歲的愛氏便開始認真思考一個問題:「假如我以光速
   跟隨一道光束飛行,我會看到哪些奇異景象?比方說,這道光束若是由一座
   時鐘反射出來,我應該看到一座靜止的鐘,也就是說在我眼中,那座鐘的時
   間是靜止的;可是在別人看來,同樣的鐘卻在滴答滴答走,這是不是矛盾呢
   ?」愛氏心中這個「臆想實驗」,已經埋下發明狹義相對論的種子。

   事實上,當時古典物理學殿堂已是山雨欲來風滿樓,有三個看似矛盾的現象
   孕育著革命的火種。矛盾一是實驗證明以太與地球竟然沒有相對運動;矛盾
   二是馬克士威方程組在加利略變換下竟然會變形;矛盾三是馬克士威方程組
   無法解釋電磁感應的「對稱性」(感應電流只取決於磁體與線圈的「相對運
   動」)。

   在新舊世紀之交,已有物理界前輩如菲次吉拉、洛倫茲、龐加萊等人提出各
   自的解決方案,多少修補了上述矛盾對物理殿堂的損害。然而那些都是在古
   典物理架構下的折衷理論,缺乏邏輯的完備性與體系的嚴密性。

   身為一位剛出道的物理學家,愛氏當然不會在這場盛會中缺席。不過在此要
   強調的是,雖然許多教科書都說是矛盾一刺激愛氏提出狹義相對論,可是根
   據鮮為人知的正史,矛盾三才是愛氏真正的出發點。

   一九○五年,愛氏對這類問題已經苦思十載,需要的只是臨門一腳,就能踢
   出一個劃時代的新理論。在與好友貝索(M.
   Besso)偶然的一場討論後,這個有如導火線的靈感終於浮現。愛氏突然體
   認到,解決問題的關鍵在於必須挑戰傳統的「絕對時間」與「同時性」這類
   概念;其實「絕對時間」並不存在,而時間與訊號速度(光速)之間有密不
   可分的關係。值得注意的是,這些領悟與上述那個臆想實驗遙相呼應。

   這個靈感替愛氏打通任督二脈,不出五個星期,他就寫好了狹義相對論的歷
   史性論文〈論運動物體的電動力學〉。在這篇論文中,他只用兩個公設作出
   發點:

   一、光速恆定:在任何慣性座標系中,不論光線源自靜止或運動的光源,光
   速一律是常數。

   二、相對性原理:物理定律在任何慣性座標系中都具有相同形式。

   同時愛氏特別指出,在他的理論中以太是多餘的,因為他的舞台是任何慣性
   座標系,無需特別假設一個絕對靜止的座標系。

   根據上述兩項公設,愛氏就導出了精確的「洛倫茲變換」,再利用這個變換
   導出長度收縮、時間膨脹、同時性的相對性,以及質量隨速度增加的公式和
   新的速度合成法則,由此形成一套嶄新的時空觀。

   這個理論後來訂名為狹義相對論,是因為它僅能涵蓋慣性座標系。至於如何
   推廣到非慣性座標系,愛氏一時之間也沒有概念,只好耐心等待下一個靈感
   。

   ☆ 廣義相對論的靈感:一生中最快樂的一個念頭

   在真實物理世界中,慣性座標系只是個理想狀況,例如重力場無所不在,而
   物體受重力作用就會做加速度運動。愛氏原先的構想,是直接推廣狹義相對
   論來涵蓋各種非慣性座標系。然而不久之後,他就得到一個令人沮喪的結論
   :在狹義相對論的架構下,絕對不可能有完善的重力理論。

   愛氏只好另闢徯徑,試圖突破狹義相對論的框架,尋找一個更強而有力的架
   構。皇天不負苦心人,一九○七年某一天,他坐在瑞士專利局的辦公室裡,
   腦中突然閃出一個靈感:「一個在半空中墜落的人,完全感覺不到自己的重
   量,應該覺得自己好像置身於慣性座標系!」

   愛氏後來宣稱,這是他一生中最快樂的一個念頭,因為它成了廣義相對論的
   敲門磚。耐人尋味的是,它和那個以光速飛行的臆想實驗有異曲同工之妙:
   〔一個是以光速飛行,抵消了光速,因而看到一座靜止的時鐘;一個是在重
   力場中墜落,抵消了重力加速度,因而感覺不到任何重力。〕

   根據這個看似平淡無奇的想法,同年愛氏寫出第一篇有關廣義相對論的論文
   ,提出廣義相對論的兩個公設:

   一、等效原理:加速度造成的「重量感」與真正的重力效應一模一樣(實驗
   證據為慣性質量和重力質量的等價性)。

   二、廣義相對性原理(廣義協變性):物理定律在任何座標系中都具有相同
   形式。

   同樣是從兩個公設出發,愛氏鑽研廣義相對論卻經歷了一段曲折得多的路程
   。其中最主要的困難,在於當時物理學界所熟知的數學工具似乎都搔不到癢
   處。

   一九一二年,愛氏終於體認到傳統的幾何學不適用於重力場,遂開始在老同
   學格羅斯曼的幫助下學習「黎曼幾何」與「張量分析」。掌握這些新利器之
   後,研究工作總算撥雲見日,終於逐步建立起廣義相對論的完備體系:以四
   維時空的彎曲幾何結構表現重力場。牛頓的重力理論自此功成身退,成了愛
   氏理論中的一個特例。

   〔參考資料〕
   《中國大百科全書:物理學》, 中國大百科全書出版社
   《物理學史》,郭奕玲、沈慧君合著, 清華大學出版社
   《愛因斯坦》(上),D. Brian著,鄧德祥譯,天下遠見出版公司
   〈巨人肩上的巨人〉,葉李華著,科學月刊1999年十月號

   ***********************************************

   表一:相對論英雄榜(出場序)

   加利略       Galileo Galilei (1564-1642)
   牛頓 Isaac Newton (1642-1727)
   法拉第       Michael Faraday (1791-1867)
   黎曼 Bernhard Riemann (1826-1866)
   馬克士威     James Maxwell (1831-1879)
   莫雷 Edward Morley (1838-1923)
   厄特弗       Baron von Eo:tvo:s (1848-1919)
   菲次吉拉     George Fitzgerald (1851-1901)
   邁克生       Albert Michelson (1852-1931)
   洛倫茲       Hendrik Lorentz (1853-1928)
   龐加萊       Henri Poincar'e (1854-1912)
   希伯特       David Hilbert (1862-1943)
   閔可夫斯基   Hermann Minkowski (1864-1909)
   格羅斯曼     Marcel Grossmann (1878-1936)
   愛因斯坦     Albert Einstein (1879-1955)
   愛丁頓       Arthur Eddington (1882-1944)
   ***********************************************

   表二:相對論大事記


   1831:法拉第發表「電磁感應定律」

   1864:馬克士威發表「馬克士威方程組」

   1887:邁克生-莫雷干涉實驗(證實地球與以太沒有相對運動)

   1889:厄特弗扭秤實驗(證實慣性質量與重力質量幾乎一致)

   1889:菲次吉拉提出「長度收縮」公式 1904:龐加萊提出「相對性原理」

   1904:洛倫茲發表「洛倫茲變換」的二階近似式(精確的「洛倫茲變換」由
   愛氏於次年導出)

   1905:愛氏於《物理學年報9月號》發表〈論運動物體的電動力學〉提出狹
   義相對論

   1905:愛氏於《物理學年報11月號》發表〈物體之慣性與其所含之能量有關
   嗎?〉預測「質能關係」E=mc^2

   1907:愛氏提出「等效原理」為廣義相對論鋪路

   1907:閔可夫斯基提出「四維時空連續體」數學架構

   1913:愛氏與格羅斯曼聯合發表〈廣義相對論綱要與重力理論〉

   1915:愛氏發表數篇廣義相對論相關論文

   1915:希伯特以不同方法,與愛氏幾乎同時導出廣義相對論的重力場方程式

   1916:愛氏發表〈廣義相對論之基礎〉總結廣義相對論之研究

   1917:愛氏根據廣義相對論提出靜態宇宙模型(後證明有誤,正確模型於五
   年後陸續由他人提出)

   1919:愛丁頓以天文攝影為廣義相對論提供重要佐證(星光經過太陽附近確
   實會發生偏折)

   ***********************************************

   表三:相對論詞彙

   ‧牛頓重力定律(Newton's law of gravity):
   亦稱「萬有引力定律」。認為一切具有質量的物體都會互相吸引,吸引力正
   比於兩者質量的乘積,反比於兩者距離的平方,比例常數稱為(牛頓)重力
   常數,通常記為G。

   ‧以太(ether;aether):
   一種早已被實驗否定的假想物質。十九世紀的物理學家假設電磁波也需要介
   質,這種介質便是所謂的以太。根據理論,以太假如真正存在,則應不具質
   量、充斥宇宙各個角落,而且在宇宙中絕對靜止。

   ‧加利略變換(Galilean transformation):
   古典力學中兩個慣性座標系之間的時空座標關係式。其中只有空間座標發生
   轉換,兩者的時間座標毫無差異,因為兩者皆用絕對時間。

   ‧光速(speed of light):
   電磁波或光子在真空中行進的固定速率,通常記為c,是基本物理常數之一
   。如今光速「定」為每秒恰好二九九,七九二,四五八公尺,公尺的長度則
   根據上述光速來定義。

   ‧同時性(simultaneity):
   某觀測者若測得兩個事件同時發生,則稱這兩個事件「相對於該觀測者」具
   有同時性。不過對於其他觀測者而言,這兩個事件卻不一定同時,因此「同
   時」並非絕對的物理概念。

   ‧協變(covariant):
   一個物理定律以某方程式表示時,若在不同的座標系中,該方程式的形式一
   律不變,則稱該方程式為協變。一般而言,同一物理定律可用不同形式的方
   程式表示,這些方程式有些為協變,有些則否。

   ‧長度收縮:
   即「菲次吉拉收縮」。

   ‧洛倫茲變換(Lorentz transformation):
   兩個慣性座標系之間的時空座標關係式,由兩座標系的相對速度決定。在這
   個轉換式中,空間座標與時間座標皆進行轉換。洛倫茲變換為狹義相對論的
   數學基礎,由洛倫茲最先以數學方法導出近似式,其精確形式與物理意義則
   是愛因斯坦的貢獻。兩座標系之相對速度若比光速小很多,則洛倫茲變換就
   近似於加利略變換。

   ‧重力(gravity;gravitation):
   俗稱萬有引力,是自然界四種基本作用力中最微弱的一種。任何具有質量或
   等效質量的粒子都會產生重力,因此任何兩個物體之間皆存在有重力作用。

   ‧重力質量(gravitational mass):
   在古典物理學中,質量具有兩種表徵,其中牛頓重力定律所描述之質量稱為
   「重力質量」。

   ‧重力場方程式(gravitational field equations):
   廣義相對論的基本方程式,是一組具有十個分量的張量方程式,描述物質與
   能量的存在如何使時空結構彎曲,重力則隱含在彎曲的時空中。牛頓重力定
   律是這組方程式在特例下的近似。

   ‧時空連續體(space-time continuum):
   時間與空間共同組成的四維時空結構,由閔可夫斯基最先提出。在平直的四
   維時空連續體中,「距離」s的定義為s^2=x^2+y^2+z^2-(ct)^2,其中x、y
   、z為空間座標,t為時間座標,c為真空光速。由此即可看出,它與四維歐
   氏空間最大的不同,在於第四個座標在「四維畢氏定理」中的地位。彎曲的
   四維時空連續體可視為前者的推廣,正如彎曲的N維空間是歐氏N維空間的
   推廣。

   ‧時間膨脹(time dilation):
   根據狹義相對論中的洛倫茲變換,在靜止的觀測者看來,運動中的時鐘走得
   較慢,意即觀測者本身的時間會發生膨脹。膨脹因子為(1-v^2/c^2)^-0.5,
   其中v為時鐘相對於靜止觀測者的速度,c為真空光速。

   ‧狹義相對論(special theory of relativity):
   愛因斯坦於一九○五年所發表的理論。它根據兩項公設,導出度量時間與空
   間的正確觀念。對速率接近光速的物體,牛頓力學的描述有重大誤差,狹義
   相對論則有正確的描述。

   ‧馬克士威方程組(Maxwell's equations):
   能夠完全描述電磁現象的一組四個(微分)方程式,由馬克士威首先整理出
   來。包括電的高斯定律(庫侖定律為其特例)、磁的高斯定律、法拉第電磁
   感應定律,以及馬克士威修正過的安培定律。

   ‧張量(tensor):一種數學量,其特點為在座標變換時遵循一定的規律。
   根據變換規律的不同,可將張量分為零階、一階、二階……其中零階張量即
   純量(例如溫度),一階張量即向量(例如力)。任何物理量皆可歸為某階
   張量,例如電場與磁場同為某二階張量的分量。

   ‧等效原理(principle of equivalence):
   廣義相對論的基本假設。認為置身於等加速座標系中的觀測者,無法以任何
   物理方法分辨究竟是本身在加速抑或置身某重力場中。

   ‧菲次吉拉收縮(Fitzgerald contraction):
   根據狹義相對論中的洛倫茲變換,在靜止的觀測者看來,運動中的物體其長
   度會沿運動方向收縮。收縮因子為(1-v^2/c^2)^0.5,其中v為物體相對於靜
   止觀測者的速度,c為真空光速。由此可見物體運動愈快,產生的菲氏收縮
   愈多,但由於收縮量很小,因此只有在物體接近光速時才較明顯。

   ‧黑洞(black hole):
   廣義相對論預測的一種特殊天體,其特徵為具有封閉的「視界」,也就是黑
   洞的邊界。外界的物質或輻射可以進入這個視界,但是若不考慮量子效應,
   視界內的物質與輻射不可能跑出來。就天文學的角度而言,黑洞是某些恆星
   演化的終站,如今幾乎已能確定黑洞的存在。

   ‧電磁感應(electromagnetic induction):
   變動的磁場產生電場的現象。一八三一年,法拉第首先提出電磁感應的數個
   例子,例如磁體與線圈的相對運動會在線圈中感應出電流。

   ‧慣性座標系(慣性參照系)(inertial frame):
   為標定事件發生的時刻與位置而選取的時間座標與空間座標稱為(參考)座
   標系。若在某一座標系中,不受外力的物體必保持靜止或做等速度運動,此
   座標系就屬於慣性座標系。

   ‧慣性質量(inertial mass):
   在古典物理學中,質量具有兩種表徵,其中牛頓第二運動定律(作用力正比
   於質量及加速度)所描述之質量稱為「慣性質量」。

   ‧廣義相對論(general theory of relativity):
   愛因斯坦於一九一五、六年間所發表的理論,將狹義相對論的慣性座標系推
   廣到非慣性座標系(例如旋轉座標系、重力場中的座標系)。主要內容是將
   重力解釋成彎曲時空中的幾何結構,從而導出比牛頓重力定律更精確的重力
   理論。廣義相對論已通過數項驗證,如今是天體物理學與宇宙學的基本工具
   。

   ‧質能關係(energy-mass relation):
   即愛因斯坦導出的著名公式E=mc^2(能量等於質量乘以光速的平方),指出
   能量與質量實為一體的兩面。

   ‧質量(mass):
   粒子攜帶的一種基本物理量,是重力場的發射源(由牛頓重力定律或廣義相
   對論描述),亦是慣性的來源(由牛頓第二運動定律描述)。

   ‧黎曼幾何(Riemannian geometry):
   黎曼將曲面微分幾何學推廣至N維流形而發展出的幾何學。其中N維流形擁
   有一個度量「無限小長度平方」的二次式(可視為畢氏定理的推廣),由此
   即可定義長度、角度、曲率等幾何量,進而研究這個N維流形的各種性質,
   而不需要將它嵌入(N+1)維空間中。

   ‧靜質量(rest mass):
   亦稱靜止質量。對靜止於某座標系的質點而言,在此座標系中測得的質量稱
   為其靜質量。根據狹義相對論,運動中質點的質量會隨著速度增加。

   ‧臆想實驗(Gedanken experiment):
   亦稱想像實驗。為解釋或檢驗某一理論,理論物理學家常根據現有知識設計
   一些紙上實驗,作為具體的論證對象,此即所謂臆想實驗。臆想實驗之目的
   不在求得結果,而在檢驗一個理論的正誤。




http://sf.nctu.edu.tw/yeh/yeh0007.htm



 
 







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[圖]






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